Den store fysikkassistansetråden

hoyre · 17. oktober 2010

To lodd med massene 1,0 kg og 1,5 kg er bundet sammen med en tynn tråd som går friksjonsfritt gjennom to faste ringer. Først holder vi det tyngste loddet slik at loddene er i ro i samme høyde. Så tar vi bort hånden, loddene kommer i bevegelse. Hvor stor fart har loddene når det ene loddet er kommet 0,26 m høyere enn det andre?

Først finner jeg tyngdekraften som virker på dem nedover.

Σ f=m*a

(lodd 1 kg)G=m*g=1kg*9,81m/s^2=9.8N

(lodd 1,5 kg)G=m*g=1,5kg*9,81m/s^2=14,7N

Så prøvde jeg å finne akselerasjon ved å se på det som et sammensatt system. Jeg tok:

a=F/m+M=14,7N/2,5 kg=5,9 m/s².

Så prøvde jeg å finne farten med den tidløse formelen:

v₂=2as-v²₀

v=kvadratroten av 2*5,9*0,13 meter=1,23 m/s

Men dette svaret stemmer ikke, for i følge fasit er svaret 0,71 m/s.

På forhånd takk!

Jaffe · 17. oktober 2010

Hvorfor mener du at trekk-kraften på hele systemet blir lik gravitasjonskraften til det tyngste loddet? Det minste loddet vil jo "holde igjen" litt, med sin gravitasjonskraft, vil den ikke? Hvis du tar dette med i betraktning så bør du få rett svar. Det er riktig tenkt ellers.

hoyre · 17. oktober 2010

Hei!

Hvordan løser jeg denne oppgaven?

En moped kjører med konstant fart på en vannrett vei. Motstanden mot bevegelsen er 120 N. Motoren yter effekten 1,4 kW. Hvor stor er farten?

Fasitsvar er 12 m/s

På forhånd takk!

hockey500 · 17. oktober 2010

bruk Newtons første lov og P=Fv.

Simen1 · 17. oktober 2010

Er det noen av dere som husker/kan regne på carnot-syklusen?

Jeg lurer på hva maksimal teoretisk effektfaktor er på en varmepumpe ved innetemperatur +20'C og variabel utetemperatur. Altså teoretisk effektfaktor som funksjon av utetemperatur.

Flin · 17. oktober 2010

Er det noen av dere som husker/kan regne på carnot-syklusen?

Jeg lurer på hva maksimal teoretisk effektfaktor er på en varmepumpe ved innetemperatur +20'C og variabel ute temperatur. Altså teoretisk effektfaktor som funksjon av ute temperatur.

Veldig forenklet så har man:

$\eta \ = \ 1 \ - \ \frac{T_{1}}{T_{2}}$

Dette forutsetter at du jobber med en gass som er tilnærmet ideell, den mer generelt er:

$chart?cht=tx&chl=\eta \ = \ 1 \ + \ \frac{Q_{1}}{Q_{2}}$

Her er $chart?cht=tx&chl=Q_{2}$ den tilførte varmemengden og $chart?cht=tx&chl=Q_{1}$ varmemengden du får ut per omløp. Hvis du jobber med en vann eller en annen veske så kan du finne ut hvordan Q avhenger av temperatur og så uttrykke dette som en funksjon av ute temperaturen.

Simen1 · 17. oktober 2010

Takk! Jeg regner med den teoretiske virkningsgraden er forenklet T1/T2 med idealgass og at det er tapet som er 1-T1/T2 og at teoretisk COP-faktor er 1/(1-T1/T2).

Endret 17. oktober 2010 av Simen1

Atmosphere · 18. oktober 2010

Nvm. ...

Endret 18. oktober 2010 av Jude Quinn

wingeer · 18. oktober 2010

Jeg blir helt sprø. Skal finne massefellespunkt.

Oppgaven lyder slik:

En tynn, jamntykk, bøyle er en del av en sirkel og har sektorvinkel 2alpha. Sirkelradiusen er R. Vis at massefellespunktets posisjon i forhold til sirkelens sentrum er:

$chart?cht=tx&chl=x_{cm}=R\frac{sin(\alpha)}{\alpha}$ .

Om en ønsker å se figur kan en sjekke oppgave 2 her.

Jeg har klart å løse det, men jeg syntes jeg gikk så rart frem da jeg gjorde det.

Jeg bruker jo at $chart?cht=tx&chl=x_{cm}=\frac{\int x \cdot dm}{M}$ , hvor M er massen av hele greia. Det jeg gjorde var at jeg fant massen til hele sirkelsektoren, slik at $chart?cht=tx&chl=M=d R^2 \alpha$ , og $dm = 2ydx$ . Er det forresten legitimt å anta at tettheten er 1 slik at massen er lik arealet? Da fikk jeg hvertfall rett svar. Men er det ikke kun bøylen jeg bryr meg om? Eller har det ikke noe å si?

Ser ikke helt hvordan en skal gjøre oppgave b, heller.

Takk.

Imaginary · 18. oktober 2010

Jeg gjorde det på følgende vis:

$chart?cht=tx&chl=x = R \cos \theta$

$chart?cht=tx&chl=\mathrm{d}m = \mu \, \mathrm{d}l = \frac{M}{2\alpha R} \cdot R \, \mathrm{d}\theta$

$chart?cht=tx&chl=x_{\text{cm}} = \frac{1}{M} \int x \, \mathrm{d}m = \frac{R}{2\alpha} \int_{-\alpha}^{\alpha} \cos \theta \, \mathrm{d}\theta = R\frac{\sin \alpha}{\alpha}$

Tar neste i samme slengen:

$chart?cht=tx&chl=x = r \cos \theta$

$chart?cht=tx&chl=\mathrm{d}m = \sigma \, \mathrm{d}A = \frac{M}{\pi R^2 \cdot \frac{\alpha}{\pi}} \cdot r \, \mathrm{d}\theta \, \mathrm{d}r$

$chart?cht=tx&chl=x_{\text{cm}} = \frac{1}{M} \int x \, \mathrm{d}m = \frac{1}{\alpha R^2} \int_0^R \int_{-\alpha}^{\alpha} r^2 \cos \theta \, \mathrm{d}\theta \, \mathrm{d}r = \frac{2}{3}R \frac{\sin \alpha}{\alpha}$

Endret 18. oktober 2010 av Imaginary

wingeer · 18. oktober 2010

Ah. Slik ja. Tusen takk.

wingeer · 18. oktober 2010

Noen som har noe smart å si om oppgave 3 òg?

Atmosphere · 18. oktober 2010

Noen forslag til oppgaven min litt lenger oppe?

Jaffe · 18. oktober 2010

Noen som har noe smart å si om oppgave 3 òg?

Hvis du regner positiv retning som oppover, gir Newtons andre lov at

$chart?cht=tx&chl=m \frac{dv}{dt} = -v_{rel} \cdot \frac{dm}{dt} - mg$

På b) kan du finne massen som funksjon av tid, og deretter bruke newtons andre lov igjen.

Endret 18. oktober 2010 av Jaffe

wingeer · 18. oktober 2010

Ser ikke helt hvordan jeg enkelt kan finne et uttrykk for m. Dog god hjelp ellers.

Jaffe · 18. oktober 2010

Du vet at $chart?cht=tx&chl=\frac{dm}{dt} = -R$ , så $dm = -R dt$ . Nå kan du integrere begge sider.

Endret 18. oktober 2010 av Jaffe

wingeer · 18. oktober 2010

Åh herre. Snakk om å overse det åpenbare, da. Tusen takk!

Tunky · 18. oktober 2010

Hmm. Jeg har fysikkprøve i morra og trenger hjelp med en ting. Er snakk om Fysikk 1 så regner med en del kan hjelpe meg her. Har prøvd å lese i boka og google etter bedre forklaringer. Men trenger å få det inn med teskje. Hvordan kan man finne momentanfart og momentanakselerasjon? Jeg skjønner det ved hjelp av tangent i en graf, men hvordan gjør man det med derivasjon?

v = s'(t)

Noen som har lyst å forklare, gjerne med eksempel?

Jaffe · 18. oktober 2010

Først og fremst må du ha en posisjon/strekningsfunksjon hvis du skal kunne derivere. Et enkelt eksempel er jo posisjonsfunksjonen for en partikkel i som har konstant akselerasjon: $chart?cht=tx&chl=s(t) = s_0 + v_0 \cdot t + \frac{1}{2}at^2$

Fartsfunksjonen er den deriverte av denne med hensyn på tiden. Da ser vi på alt annet som konstanter.

$chart?cht=tx&chl=v(t) = s^\prime(t) = s_0^\prime + (v_0 t)^\prime + \left(\frac{1}{2}at^2)^\prime = s_0 \cdot 0 + v_0 \cdot 1 + \frac{1}{2} a \cdot 2t = v_0 + at$

edit: fortegnsfeil...

Endret 18. oktober 2010 av Jaffe

Tunky · 18. oktober 2010

Har det fortsatt ikke helt for meg. Satser på at jeg ikke får det.

Den store fysikkassistansetråden

Anbefalte innlegg

Lenke til kommentar

Videoannonse

Lenke til kommentar

Lenke til kommentar

Lenke til kommentar

Lenke til kommentar

Lenke til kommentar

Lenke til kommentar

Lenke til kommentar

Lenke til kommentar

Lenke til kommentar

Lenke til kommentar

Lenke til kommentar

Lenke til kommentar

Lenke til kommentar

Lenke til kommentar

Lenke til kommentar

Lenke til kommentar

Lenke til kommentar

Lenke til kommentar

Lenke til kommentar

Opprett en konto eller logg inn for å kommentere

Opprett konto

Logg inn

Hvem er aktive 0 medlemmer